Filtr seznamu úloh?

Zvolte požadované hodnoty úrovní a požadované štítky. V obsahu budou zobrazeny pouze úlohy mající jednu ze zvolených úrovní každé škály a alespoň jeden štítek. Pokud chcete filtrovat pouze podle některých škál nebo jen podle štítků, nechte ostatní skupiny prázdné.

Škály

Úroveň náročnosti

Štítky

Typy úloh
Poznávací operace
«
«
«

Pole nabité roviny řešené mnoha způsoby

Úloha číslo: 2132

Vypočtěte elektrickou intenzitu v okolí homogenně nabité nekonečné roviny (plošnou hustotu náboje označte σ):

a) přímou integrací za využití polárních souřadnic,

b) přímou integrací, rovinu uvažujte jako soustavu „mnoha přímek“ vedle sebe,

c) integrací potenciálu a užití vztahu mezi intenzitou a potenciálem,

d) pomocí Gaussovy věty elektrostatiky.

Pozn.: Předpokládejte, že rovina je nabita kladně.

  • a) Nápověda – přímá integrace pomocí polárních souřadnic

    Kladný bodový náboj Q vytváří ve vzdálenosti r pole o velikosti intenzity

    E=14πϵ0Qr2.

    Vektor intenzity E míří směrem od náboje, pokud je Q kladný. V opačném případě míří k náboji.

    Zamyslete se nad tím, jak bychom tohoto poznatku mohli využít v této úloze.

  • a) Komentář – přímá integrace pomocí polárních souřadnic

    Pro lepší představu si celou situaci nakreslíme do kartézských souřadnic. Do obrázku si vyznačíme také cylindrické souřadnice ρ,α,z.

    Pozn.: Pro cylindrické souřadnice se standardně používá písmen r, φ, z. Jelikož se písmenem φ označuje elektrický potenciál, s kterým budeme počítat, bylo nutné úhel označit jinak. Vzdálenost bodu od počátku soustavy souřadné obvykle značíme písmenem r, toto označení jsme nahradili písmenem ρ, jelikož písmeno r vystupuje ve vzorci pro intenzitu bodového náboje. Pro shrnutí ρ je vzdálenost bodu od počátku soustavy souřadné a r je vzdálenost bodu od místa, v němž počítáme intenzitu elektrického pole (bod na ose z).

    Přímá intergace rozbor

    Dle nápovědy rozdělíme rovinu na malé (infinitezimální) plošky, které se budou chovat jako bodové náboje.

  • a) Řešení – přímá integrace pomocí polárních souřadnic

    Bodový náboj Q vytváří ve vzdálenosti r pole o intenzitě

    E=14πϵ0Qr2.

    Velikost elektrické intenzity od infinitezimálně malé plošky dS je

    dE=14πϵ0dQr2.

    Je-li rovina nabita nábojem s plošnou hustotou σ, potom náboj na infinitezimálně malém kousku roviny dS je

    dQ=σdS,

    kde dS=ρdαdρ (viz předchozí oddíl).

    Potom dostáváme

    dQ=σρdαdρ

    a tudíž

    dE=14πϵ0σρdαdρr2.

    Nyní se zaměříme na směr intenzity. Víme, že jde o nekonečnou rovinu, která je homogenně nabitá.

    Směr elektrické intenzity

    Z obrázku je patrné, že směr celkové intenzity elektrického pole bude mít směr osy z, jelikož x–ová složka elektrické intenzity od nějaké konkrétní plošky roviny se odečte s x–ovou složkou elektrické intenzity plošky, která je symetrická (středově souměrná) s touto ploškou podle počátku souřadného systému. Stejně tak bude y–ová složka celkové intenzity také nulová.

    V obrázku si označíme úhel ω a elektrickou intenzitu od jedné malé plošky promítneme do směru z, neboli vyjádříme její z–ovou složku:

    Ez=Ecosω.
    Promítnutí do osy z

    Z pravoúhlosti spodního šedého trojúhelníku dostaneme

    cosω=zr

    a Pythagorova věta nám k tomu přidá

    r=ρ2+z2,

    což dává

    cosω=zρ2+z2.

    Spojením (1),(2) a (3) dostaneme

    dEz=14πϵ0σρdαdρρ2+z2zρ2+z2=σz4πϵ0ρ(ρ2+z2)3/2dαdρ,

    což zintegrujeme přes celou rovinu, tj. budeme integrovat přes ρ a α, ρ nabývá hodnot od 0 do a α nabývá hodnot od 0 do 2π:

    Ez=02π0σz4πϵ0ρ(ρ2+z2)3/2dαdρ.

    Veličiny σ a z jsou nezávislé na integračních proměnných ρ a α, tudíž je můžeme s ostatními konstantami vytknout před integrál:

    Ez=σz4πϵ002π0ρ(ρ2+z2)3/2dαdρ.

    Nyní výraz zintegrujeme přes proměnou α, jelikož se ve výrazu α nevyskytuje, integrujeme vlastně konstantu:

    Ez=σz4πϵ02π0ρ(ρ2+z2)3/2dρ, Ez=σz2ϵ00ρ(ρ2+z2)3/2dρ.

    Zbývající integrál přes ρ budeme řešit substitucí:

    a=ρ2+z2, da=2ρdρ,

    přepočítáme meze:

    ρ=0a=z2;ρ=a=,

    a dosadíme do původního integrálu:

    Ez=σz2ϵ0z212a3/2da, Ez=σz4ϵ0z2a3/2da, Ez=σz4ϵ0[2a1/2]z2, Ez=0+σ2ϵ0z|z|=σ2ϵ0z|z|.

    Poslední zlomek ve výsledku je jednotkový vektor rovnoběžný s osou z, který určuje směr elektrické intenzity. Pokud by rovina byla nabita kladně, pak elektrická intenzita míří ve směru kladné osy z, pokud jsme nad rovinou, a elektrická intenzita míří ve směru záporné osy z, pokud jsme pod rovinou.

  • b) Nápověda – přímá integrace pomocí „mnoha přímek“

    Homogenně nabitá přímka s lineární hustotou náboje λ vytváří kolem sebe pole o velikosti (viz Pole nabité přímky)

    E=λ2πϵ0z.

    Elektrická intenzita míří kolmo od vodiče a její směr je zobrazen na následujícím obrázku.

    Směr elektrické intenzity

    Zamyslete se nad tím, jak bychom tohoto poznatku mohli využít.

  • b) Rozbor – přímá integrace pomocí „mnoha přímek“

    Rozbor

    Rovinu si rozdělíme na nekonečně mnoho navzájem rovnoběžných přímek. Celkovou intenzitu získáme „sečtením“ (přesněji integrováním) příspěvků od všech těchto malých kousků.

  • b) Řešení – přímá integrace pomocí „mnoha přímek“

    Zvolme si kartézskou soustavu souřadnou tak, že nabitá rovina leží v rovině xy a my hledáme elektrickou intenzitu na ose z.

    Víme, že homogenně nabitá přímka s lineární hustotou λ vytváří ve vzdálenosti r elektrické pole o velikosti

    E=λ2πϵ0r.

    Viz Pole nabité přímky.

    Lineární hustota λ souvisí s plošnou hustotou σ vztahem

    λ=σ dy.

    Pokud si představíme rovinu jako velmi mnoho navzájem rovnoběžných přímek, pak příspěvek k intenzitě elektrického pole od jedné přímky je

    dE=σ2πϵ0rdy.

    Zamysleme se nad symetrií úlohy.

    Směr intenzity

    Z obrázku je vidět, že ke každé přímce existuje přímka s ní symetrická podle námi zvolené kartézské osy x. Všechny příspěvky mají nulovou x–vou složku, příspěvky k y–ové složce elektrické intenzity od symetricky umístěných přímek se navzájem odečtou a nenulová zůstane pouze z–ová složka.

    Promítnutí

    V obrázku si označíme úhel α a elektrickou intenzitu od jedné přímky promítneme do směru z, neboli vyjádříme její z-ovou složku:

    Ez=cosα E.

    Z podobnosti pravoúhlých trojúhelníků dostaneme

    cosα=zr,

    kde r=z2+y2.

    Spojením (4) a (5) dostaneme

    dEz=zz2+y2σ2πϵ0z2+y2dy,

    což zintegrujeme přes všechny přímky, tj. budeme integrovat přes y:

    Ez=σz2πϵ0(z2+y2)dy, Ez=σz2πϵ01z2+y2dy.

    Tento integrál vede na funkci arkustangens (funkce inverzní k funkci tangens). Připomeneme si derivaci funkce arkustangens

    d arctgxdx=11+x2

    a integrál, jejž počítáme, upravíme na takový tvar, abychom vzorec mohli použít. Z jmenovatele integrálu vytkneme z2:

    Ez=σ2πϵ0z11+(yz)2dy, Ez=σ2πϵ0z[zarctanyz].

    O funkci arkustangens víme

    lim

    což po dosazení dává

    E_\mathrm{z} = \frac{\sigma }{2\pi\epsilon_0 z}(z \frac {|z|}{z} \frac{\pi}{2} + z \frac {|z|}{z} \frac{\pi}{2}), E_\mathrm{z} = \frac{\sigma }{2\epsilon_0} \frac {|z|}{z}.

    Pozn.: Funkce \mathrm{sgn}\ x, které říkáme signum, je funkce, která vrací znaménko proměnné, tedy je-li x>0, pak \mathrm{sgn}\ x=1, je-li 0>x, pak \mathrm{sgn}\ x=-1, a pro x=0 je \mathrm{sgn}\ x = \mathrm{sgn}\ 0=0.

  • c) Nápověda – intenzita z potenciálu

    Potenciál a elektrickou intenzitu nám dává do vztahu jedna z rovností, ve které vystupuje matematický operátor gradient.

    Zkuste si vzpomenout, popřípadě najít, o jaký vztah se jedná. Připomeňte si, co gradient znamená a jak se počítá (v kartézských souřadnicích).

    Dále zkuste najít, jaký je potenciál nad rovnoměrně nabitou rovinou s plošnou hustotou \sigma.

  • c) Nápověda – vztah pro potenciál v okolí nabité roviny

    Potenciál elektrického pole homogenně nabité roviny má tvar (viz Potenciál rovnoměrně nabité roviny)

    \varphi(z) = - \frac {\sigma}{2\epsilon_0} |z|.
  • c) Řešení – intenzita z potenciálu

    Elektrická intenzita a potenciál elektrického pole jsou spjaty rovností

    \vec{E} = - \text{grad} \varphi = -\left(\frac{\partial{\varphi}}{\partial {x}},\frac{\partial{\varphi}}{\partial {y}},\frac{\partial{\varphi}}{\partial {z}}\right).

    Pravá strana rovnosti nám říká, jak se počítá gradient ze skalární funkce v kartézských souřadnicích:

    \varphi(x,y,z) = - \frac {\sigma}{2\epsilon_0} |z|.

    Pozn.: V tomto případě známe závislost potenciálu na všech souřadnicích (máme ho vyjádřený ve všech bodech), tudíž můžeme počítat všechny složky elektrické intenzity. Jinak tomu bylo u výpočtu na ose homogenně nabité obruče, viz Elektrické pole na ose obruče, i když se může zdát, že se jedná o podobný případ.

    Výpočet prvních dvou složek intenzity je jednoduchý:

    \frac{\partial{\varphi}}{\partial {x}}=0, \frac{\partial{\varphi}}{\partial {y}}=0.

    Při výpočtu z–ové složky, tj. při derivování výrazu pro potenciál podle z, si kvůli absolutní hodnotě rozdělíme příklad na dvě části. Derivaci budeme počítat zvlášť pro z>0 a pro z<0.

    Pro z>0 bude mít potenciál v okolí nabité roviny tvar

    \varphi(x,y,z) = - \frac {\sigma}{2\epsilon_0} z,

    po zderivování dostaneme

    \frac{\partial{\varphi}}{\partial {z}}= -\frac {\sigma}{2\epsilon_0} \qquad \text{pro}\ \forall z>0.

    Pro z<0 bude mít potenciál v okolí nabité roviny tvar

    \varphi(x,y,z) = - \frac {\sigma}{2\epsilon_0} (-z) = \frac {\sigma}{2\epsilon_0} z,

    po zderivování dostaneme

    \frac{\partial{\varphi}}{\partial {z}}= \frac {\sigma}{2\epsilon_0} \qquad \text{pro}\ \forall z<0.

    Oba výsledky můžeme propojit a zapsat v jednom výrazu:

    \frac{\partial{\varphi}}{\partial {z}}= -\frac {\sigma}{2\epsilon_0}\frac{z}{|z|} \qquad \text{pro}\ \forall z \in \mathbb{R} \setminus \text{{0}}.

    Pro elektrickou intenzitu tedy dostáváme vztah

    \vec{E} = \left(0, 0, \frac {\sigma}{2\epsilon_0}\frac{z}{|z|} \right), \qquad \text{pro}\ \forall z \in \mathbb{R} \setminus \text{{0}}.

    Stejně jako v a) a b) je poslední zlomek ve výsledku jednotkový vektor rovnoběžný s osou z, který určuje směr elektrické intenzity. Pokud by rovina byla nabita kladně, pak elektrická intenzita míří ve směru kladné osy z, pokud jsem nad rovinou, a elektrická intenzita míří ve směru záporné osy z, pokud jsem pod rovinou.

  • d) Odkaz – pomocí Gaussovy věty elektrostatiky

    Výpočet elektrostatické intenzity v okolí homogenně nabité roviny pomocí Gaussovy věty elektrostatiky je řešen v úloze Pole rovnoměrně nabité roviny.

  • Odpověď

    Vektor elektrické intenzity v okolí homogenně nabité nekonečné roviny má tvar

    \vec{E}=\left(0\ ; 0\ ; \frac {\sigma}{2\epsilon_0}\frac{z}{|z|} \right).
Úroveň náročnosti: Vysokoškolská úloha
Komplexní úloha
En translation
Zaslat komentář k úloze