Filtr seznamu úloh?
Škály
Štítky
«
«
Pole nabité roviny řešené mnoha způsoby
Úloha číslo: 2132
Vypočtěte elektrickou intenzitu v okolí homogenně nabité nekonečné roviny (plošnou hustotu náboje označte σ):
a) přímou integrací za využití polárních souřadnic,
b) přímou integrací, rovinu uvažujte jako soustavu „mnoha přímek“ vedle sebe,
c) integrací potenciálu a užití vztahu mezi intenzitou a potenciálem,
d) pomocí Gaussovy věty elektrostatiky.
Pozn.: Předpokládejte, že rovina je nabita kladně.
a) Nápověda – přímá integrace pomocí polárních souřadnic
Kladný bodový náboj Q vytváří ve vzdálenosti r pole o velikosti intenzity
E=14πϵ0Qr2.Vektor intenzity →E míří směrem od náboje, pokud je Q kladný. V opačném případě míří k náboji.
Zamyslete se nad tím, jak bychom tohoto poznatku mohli využít v této úloze.
a) Komentář – přímá integrace pomocí polárních souřadnic
Pro lepší představu si celou situaci nakreslíme do kartézských souřadnic. Do obrázku si vyznačíme také cylindrické souřadnice ρ,α,z.
Pozn.: Pro cylindrické souřadnice se standardně používá písmen r, φ, z. Jelikož se písmenem φ označuje elektrický potenciál, s kterým budeme počítat, bylo nutné úhel označit jinak. Vzdálenost bodu od počátku soustavy souřadné obvykle značíme písmenem r, toto označení jsme nahradili písmenem ρ, jelikož písmeno r vystupuje ve vzorci pro intenzitu bodového náboje. Pro shrnutí ρ je vzdálenost bodu od počátku soustavy souřadné a r je vzdálenost bodu od místa, v němž počítáme intenzitu elektrického pole (bod na ose z).
Dle nápovědy rozdělíme rovinu na malé (infinitezimální) plošky, které se budou chovat jako bodové náboje.
a) Řešení – přímá integrace pomocí polárních souřadnic
Bodový náboj Q vytváří ve vzdálenosti r pole o intenzitě
E=14πϵ0Qr2.Velikost elektrické intenzity od infinitezimálně malé plošky dS je
dE=14πϵ0dQr2.Je-li rovina nabita nábojem s plošnou hustotou σ, potom náboj na infinitezimálně malém kousku roviny dS je
dQ=σdS,kde dS=ρdαdρ (viz předchozí oddíl).
Potom dostáváme
dQ=σρdαdρa tudíž
dE=14πϵ0σρdαdρr2.Nyní se zaměříme na směr intenzity. Víme, že jde o nekonečnou rovinu, která je homogenně nabitá.
Z obrázku je patrné, že směr celkové intenzity elektrického pole bude mít směr osy z, jelikož x–ová složka elektrické intenzity od nějaké konkrétní plošky roviny se odečte s x–ovou složkou elektrické intenzity plošky, která je symetrická (středově souměrná) s touto ploškou podle počátku souřadného systému. Stejně tak bude y–ová složka celkové intenzity také nulová.
V obrázku si označíme úhel ω a elektrickou intenzitu od jedné malé plošky promítneme do směru z, neboli vyjádříme její z–ovou složku:
Ez=Ecosω.Z pravoúhlosti spodního šedého trojúhelníku dostaneme
cosω=zra Pythagorova věta nám k tomu přidá
r=√ρ2+z2,což dává
cosω=z√ρ2+z2.Spojením (1),(2) a (3) dostaneme
dEz=14πϵ0σρdαdρρ2+z2z√ρ2+z2=σz4πϵ0ρ(ρ2+z2)3/2dαdρ,což zintegrujeme přes celou rovinu, tj. budeme integrovat přes ρ a α, ρ nabývá hodnot od 0 do ∞ a α nabývá hodnot od 0 do 2π:
Ez=∫∞0∫2π0σz4πϵ0ρ(ρ2+z2)3/2dαdρ.Veličiny σ a z jsou nezávislé na integračních proměnných ρ a α, tudíž je můžeme s ostatními konstantami vytknout před integrál:
Ez=σz4πϵ0∫∞0∫2π0ρ(ρ2+z2)3/2dαdρ.Nyní výraz zintegrujeme přes proměnou α, jelikož se ve výrazu α nevyskytuje, integrujeme vlastně konstantu:
Ez=σz4πϵ02π∫∞0ρ(ρ2+z2)3/2dρ, Ez=σz2ϵ0∫∞0ρ(ρ2+z2)3/2dρ.Zbývající integrál přes ρ budeme řešit substitucí:
a=ρ2+z2, da=2ρdρ,přepočítáme meze:
ρ=0⇒a=z2;ρ=∞⇒a=∞,a dosadíme do původního integrálu:
Ez=σz2ϵ0∫∞z212a3/2da, Ez=σz4ϵ0∫∞z2a−3/2da, Ez=σz4ϵ0[−2a−1/2]∞z2, Ez=−0+σ2ϵ0z|z|=σ2ϵ0z|z|.Poslední zlomek ve výsledku je jednotkový vektor rovnoběžný s osou z, který určuje směr elektrické intenzity. Pokud by rovina byla nabita kladně, pak elektrická intenzita míří ve směru kladné osy z, pokud jsme nad rovinou, a elektrická intenzita míří ve směru záporné osy z, pokud jsme pod rovinou.
b) Nápověda – přímá integrace pomocí „mnoha přímek“
Homogenně nabitá přímka s lineární hustotou náboje λ vytváří kolem sebe pole o velikosti (viz Pole nabité přímky)
E=λ2πϵ0z.Elektrická intenzita míří kolmo od vodiče a její směr je zobrazen na následujícím obrázku.
Zamyslete se nad tím, jak bychom tohoto poznatku mohli využít.
b) Rozbor – přímá integrace pomocí „mnoha přímek“
Rovinu si rozdělíme na nekonečně mnoho navzájem rovnoběžných přímek. Celkovou intenzitu získáme „sečtením“ (přesněji integrováním) příspěvků od všech těchto malých kousků.
b) Řešení – přímá integrace pomocí „mnoha přímek“
Zvolme si kartézskou soustavu souřadnou tak, že nabitá rovina leží v rovině xy a my hledáme elektrickou intenzitu na ose z.
Víme, že homogenně nabitá přímka s lineární hustotou λ vytváří ve vzdálenosti r elektrické pole o velikosti
E=λ2πϵ0r.Viz Pole nabité přímky.
Lineární hustota λ souvisí s plošnou hustotou σ vztahem
λ=σ dy.Pokud si představíme rovinu jako velmi mnoho navzájem rovnoběžných přímek, pak příspěvek k intenzitě elektrického pole od jedné přímky je
dE=σ2πϵ0rdy.Zamysleme se nad symetrií úlohy.
Z obrázku je vidět, že ke každé přímce existuje přímka s ní symetrická podle námi zvolené kartézské osy x. Všechny příspěvky mají nulovou x–vou složku, příspěvky k y–ové složce elektrické intenzity od symetricky umístěných přímek se navzájem odečtou a nenulová zůstane pouze z–ová složka.
V obrázku si označíme úhel α a elektrickou intenzitu od jedné přímky promítneme do směru z, neboli vyjádříme její z-ovou složku:
Ez=cosα E.Z podobnosti pravoúhlých trojúhelníků dostaneme
cosα=zr,kde r=√z2+y2.
dEz=z√z2+y2σ2πϵ0√z2+y2dy,což zintegrujeme přes všechny přímky, tj. budeme integrovat přes y:
Ez=∫∞−∞σz2πϵ0(z2+y2)dy, Ez=σz2πϵ0∫∞−∞1z2+y2dy.Tento integrál vede na funkci arkustangens (funkce inverzní k funkci tangens). Připomeneme si derivaci funkce arkustangens
d arctgxdx=11+x2a integrál, jejž počítáme, upravíme na takový tvar, abychom vzorec mohli použít. Z jmenovatele integrálu vytkneme z2:
Ez=σ2πϵ0z∫∞−∞11+(yz)2dy, Ez=σ2πϵ0z[zarctanyz]∞−∞.O funkci arkustangens víme
limcož po dosazení dává
E_\mathrm{z} = \frac{\sigma }{2\pi\epsilon_0 z}(z \frac {|z|}{z} \frac{\pi}{2} + z \frac {|z|}{z} \frac{\pi}{2}), E_\mathrm{z} = \frac{\sigma }{2\epsilon_0} \frac {|z|}{z}.Pozn.: Funkce \mathrm{sgn}\ x, které říkáme signum, je funkce, která vrací znaménko proměnné, tedy je-li x>0, pak \mathrm{sgn}\ x=1, je-li 0>x, pak \mathrm{sgn}\ x=-1, a pro x=0 je \mathrm{sgn}\ x = \mathrm{sgn}\ 0=0.
c) Nápověda – intenzita z potenciálu
Potenciál a elektrickou intenzitu nám dává do vztahu jedna z rovností, ve které vystupuje matematický operátor gradient.
Zkuste si vzpomenout, popřípadě najít, o jaký vztah se jedná. Připomeňte si, co gradient znamená a jak se počítá (v kartézských souřadnicích).
Dále zkuste najít, jaký je potenciál nad rovnoměrně nabitou rovinou s plošnou hustotou \sigma.
c) Nápověda – vztah pro potenciál v okolí nabité roviny
Potenciál elektrického pole homogenně nabité roviny má tvar (viz Potenciál rovnoměrně nabité roviny)
\varphi(z) = - \frac {\sigma}{2\epsilon_0} |z|.c) Řešení – intenzita z potenciálu
Elektrická intenzita a potenciál elektrického pole jsou spjaty rovností
\vec{E} = - \text{grad} \varphi = -\left(\frac{\partial{\varphi}}{\partial {x}},\frac{\partial{\varphi}}{\partial {y}},\frac{\partial{\varphi}}{\partial {z}}\right).Pravá strana rovnosti nám říká, jak se počítá gradient ze skalární funkce v kartézských souřadnicích:
\varphi(x,y,z) = - \frac {\sigma}{2\epsilon_0} |z|.Pozn.: V tomto případě známe závislost potenciálu na všech souřadnicích (máme ho vyjádřený ve všech bodech), tudíž můžeme počítat všechny složky elektrické intenzity. Jinak tomu bylo u výpočtu na ose homogenně nabité obruče, viz Elektrické pole na ose obruče, i když se může zdát, že se jedná o podobný případ.
Výpočet prvních dvou složek intenzity je jednoduchý:
\frac{\partial{\varphi}}{\partial {x}}=0, \frac{\partial{\varphi}}{\partial {y}}=0.Při výpočtu z–ové složky, tj. při derivování výrazu pro potenciál podle z, si kvůli absolutní hodnotě rozdělíme příklad na dvě části. Derivaci budeme počítat zvlášť pro z>0 a pro z<0.
Pro z>0 bude mít potenciál v okolí nabité roviny tvar
\varphi(x,y,z) = - \frac {\sigma}{2\epsilon_0} z,po zderivování dostaneme
\frac{\partial{\varphi}}{\partial {z}}= -\frac {\sigma}{2\epsilon_0} \qquad \text{pro}\ \forall z>0.Pro z<0 bude mít potenciál v okolí nabité roviny tvar
\varphi(x,y,z) = - \frac {\sigma}{2\epsilon_0} (-z) = \frac {\sigma}{2\epsilon_0} z,po zderivování dostaneme
\frac{\partial{\varphi}}{\partial {z}}= \frac {\sigma}{2\epsilon_0} \qquad \text{pro}\ \forall z<0.Oba výsledky můžeme propojit a zapsat v jednom výrazu:
\frac{\partial{\varphi}}{\partial {z}}= -\frac {\sigma}{2\epsilon_0}\frac{z}{|z|} \qquad \text{pro}\ \forall z \in \mathbb{R} \setminus \text{{0}}.Pro elektrickou intenzitu tedy dostáváme vztah
\vec{E} = \left(0, 0, \frac {\sigma}{2\epsilon_0}\frac{z}{|z|} \right), \qquad \text{pro}\ \forall z \in \mathbb{R} \setminus \text{{0}}.Stejně jako v a) a b) je poslední zlomek ve výsledku jednotkový vektor rovnoběžný s osou z, který určuje směr elektrické intenzity. Pokud by rovina byla nabita kladně, pak elektrická intenzita míří ve směru kladné osy z, pokud jsem nad rovinou, a elektrická intenzita míří ve směru záporné osy z, pokud jsem pod rovinou.
d) Odkaz – pomocí Gaussovy věty elektrostatiky
Výpočet elektrostatické intenzity v okolí homogenně nabité roviny pomocí Gaussovy věty elektrostatiky je řešen v úloze Pole rovnoměrně nabité roviny.
Odpověď
Vektor elektrické intenzity v okolí homogenně nabité nekonečné roviny má tvar
\vec{E}=\left(0\ ; 0\ ; \frac {\sigma}{2\epsilon_0}\frac{z}{|z|} \right).