Filtr seznamu úloh?

Zvolte požadované hodnoty úrovní a požadované štítky. V obsahu budou zobrazeny pouze úlohy mající jednu ze zvolených úrovní každé škály a alespoň jeden štítek. Pokud chcete filtrovat pouze podle některých škál nebo jen podle štítků, nechte ostatní skupiny prázdné.

Škály

Úroveň náročnosti

Štítky

Typy úloh
Poznávací operace
«
«
«

Kubický krystal a hydrostatický tlak

Úloha číslo: 2146

Kubický krystal je podroben hydrostatickému tlaku. Ukažte, v jakém vztahu je stlačitelnost krystalu a modul objemové pružnosti k elastickým konstantám. Krystal uvažujte jako dost malou krychli a tlak berte ve všech třech směrech stejný.

Tlak na kubický krystal
  • Zápis

    siji, j = (1; 2; 4) elastické konstanty
    K = ? (Pa) modul objemové pružnosti
    γ = ? (Pa−1) stlačitelnost
  • Teorie a značení

    V Hookově zákoně pro anizotropní látku používáme soustavu rovnic:

    εxx=s11σxx+s12σyy+s13σzz+s14τyz+s15τzx+s16τxy, εyy=s21σxx+s22σyy+s23σzz+s24τyz+s25τzx+s26τxy, εzz=s31σxx+s32σyy+s33σzz+s34τyz+s35τzx+s36τxy, γyz=s41σxx+s42σyy+s43σzz+s44τyz+s45τzx+s46τxy, γzx=s51σxx+s52σyy+s53σzz+s54τyz+s55τzx+s56τxy, γxy=s61σxx+s62σyy+s63σzz+s64τyz+s65τzx+s66τxy,

    kde

    \sigma_{xx}, \sigma_{yy}, \sigma_{zz}

    jsou tahová napětí,

    \tau_{yz}, \tau_{zx}, \tau_{xy}

    jsou smyková napětí,

    \varepsilon_{xx}, \varepsilon_{yy}, \varepsilon_{zz}

    jsou normálové deformace,

    \gamma_{yz}, \gamma_{zx}, \gamma_{xy}

    jsou smykové deformace a

    s_{ij}

    jsou elastické konstanty.

    Tenzorem napětí zde rozumíme:

    \begin{bmatrix} \sigma_{xx} & \tau_{xy} & \tau_{xz} \\ \tau_{yx} & \sigma_{yy} & \tau_{yz} \\ \tau_{zx} & \tau_{zy} & \sigma_{zz} \\ \end{bmatrix}.

    Tenzor je symetrický, to znamená, že platí

    \tau_{yx} = \tau_{xy}, \tau_{zx} = \tau_{xz}, \tau_{zy} = \tau_{yz}.

    Stačí nám tedy uvažovat pouze členy

    \sigma_{xx}, \sigma_{yy}, \sigma_{zz}, \tau_{yz}, \tau_{zx}, \tau_{xy}.

    Tenzorem deformace je:

    \begin{bmatrix} \varepsilon_{xx} & \gamma_{xy} & \gamma_{xz} \\ \gamma_{yx} & \varepsilon_{yy} & \gamma_{yz} \\ \gamma_{zx} & \gamma_{zy} & \varepsilon_{zz} \\ \end{bmatrix}.

    I tento tenzor je symetrický, takže

    \gamma_{yx} = \gamma_{xy} \gamma_{zx} = \gamma_{xz} \gamma_{zy} = \gamma_{yz}.

    Máme tedy celkově šest členů pro deformaci

    \varepsilon_{xx}, \varepsilon_{yy}, \varepsilon_{zz}, \gamma_{yz}, \gamma_{zx}, \gamma_{xy}.

    Soustavu rovnic můžeme uvažovat i inverzně, tedy složky tenzoru napětí lze napsat lineárními vztahy:

    \sigma_{xx}\,=\,C_{11}\varepsilon_{xx}+C_{12}\varepsilon_{yy}+C_{13}\varepsilon_{zz}+C_{14}\gamma_{yz}+C_{15}\gamma_{zx}+C_{16}\gamma_{xy}, \sigma_{yy}\,=\,C_{21}\varepsilon_{xx}+C_{22}\varepsilon_{yy}+C_{23}\varepsilon_{zz}+C_{24}\gamma_{yz}+C_{25}\gamma_{zx}+C_{26}\gamma_{xy}, \sigma_{zz}\,=\,C_{31}\varepsilon_{xx}+C_{32}\varepsilon_{yy}+C_{33}\varepsilon_{zz}+C_{34}\gamma_{yz}+C_{35}\gamma_{zx}+C_{36}\gamma_{xy}, \tau_{yz}\,=\,C_{41}\varepsilon_{xx}+C_{42}\varepsilon_{yy}+C_{43}\varepsilon_{zz}+C_{44}\gamma_{yz}+C_{45}\gamma_{zx}+C_{46}\gamma_{xy}, \tau_{zx}\,=\,C_{51}\varepsilon_{xx}+C_{52}\varepsilon_{yy}+C_{53}\varepsilon_{zz}+C_{54}\gamma_{yz}+C_{55}\gamma_{zx}+C_{56}\gamma_{xy}, \tau_{xy}\,=\,C_{61}\varepsilon_{xx}+C_{62}\varepsilon_{yy}+C_{63}\varepsilon_{zz}+C_{64}\gamma_{yz}+C_{65}\gamma_{zx}+C_{66}\gamma_{xy},

    kde

    C_{ij}

    jsou elastické moduly (moduly pružnosti).

  • Rozbor

    Krychle se zde uvažuje dost malá na to, aby se tlak mohl brát ze všech stran konstantní. Není zde žádné smykové působení a jsou zde stejné vlastnosti ve všech třech směrech. Z matice elastických konstant tak dostaneme tři rovnice pro deformace. Pomocí deformací vyjádříme relativní objemovou změnu a z ní pak hledanou stlačitelnost.

  • Nápověda

    Připomeňte si, jak je definovaná stlačitelnost a čemu je roven modul objemové pružnosti.

    Vyjádřete si přechod od napětí k deformacím pomocí příslušné matice elastických konstant. Neuvažujte zde rovnice pro úhlové deformace. Ve všech třech směrech budou podmínky stejné, takže všechna tři tahová napětí lze označit stejným tlakem, a budou zde hrát roli pouze dvě elastické konstanty. Získáte tři rovnice pro deformace. Použijte dále vztah mezi deformacemi a relativní objemovou změnou. Pak už lze vyjádřit stlačitelnost a v převrácené hodnotě i modul objemové pružnosti.

  • Řešení

    Stlačitelnost je daná vztahem:

    \gamma\,=\,-\frac{1}{V_0}\frac{\Delta V}{\Delta p}.\tag{1}

    Pro modul objemové pružnosti platí:

    K\,=\,\frac{1}{\gamma}.\tag{2}

    Ze symetrie krystalu plyne, že zde stačí uvažovat pouze tři elastické konstanty:

    s_{11}, s_{12}, s_{44}.

    Poznámka: Jako matici přechodu od složek tenzoru napětí do složek tenzoru deformace můžeme pro kubický krystal uvažovat:

    \begin{pmatrix} s_{11} & s_{12} & s_{12} & 0 & 0 & 0 \\ s_{12} & s_{11} & s_{12} & 0 & 0 & 0 \\ s_{12} & s_{12} & s_{11} & 0 & 0 & 0 \\ 0 & 0 & 0 & s_{44} & 0 & 0 \\ 0 & 0 & 0 & 0 & s_{44} & 0 \\ 0 & 0 & 0 & 0 & 0 & s_{44} \end{pmatrix}.

    Hookův zákon pro kubický krystal má tedy tvar:

    \varepsilon_{xx}\,=\,s_{11}\sigma_{xx}+s_{12}\sigma_{yy}+s_{12}\sigma_{zz},\tag{3} \varepsilon_{yy}\,=\,s_{12}\sigma_{xx}+s_{11}\sigma_{yy}+s_{12}\sigma_{zz},\tag{4} \varepsilon_{zz}\,=\,s_{12}\sigma_{xx}+s_{12}\sigma_{yy}+s_{11}\sigma_{zz},\tag{5} \gamma_{yz}\,=\,s_{44}\tau_{yz},\tag{6} \gamma_{zx}\,=\,s_{44}\tau_{zx},\tag{7} \gamma_{xy}\,=\,s_{44}\tau_{xy}.\tag{8}

    Tečná napětí jsou nulová:

    \tau_{yz}\,=\,\tau_{zx}\,=\,\tau_{xy}\,=\,0.

    Krychli uvažujeme dost malou na to, abychom napětí působící na stěny kubického krystalu mohli brát za konstantní. Také zde uvažujme, že napětí je ve všech třech směrech stejné. Složky napětí v prvních třech rovnicích pak můžeme označit jako tlak p. Musíme ještě uvažovat záporné znaménko, jelikož jde o tlak, nikoliv tah.

    Pak:

    \sigma_{xx}\,=\,\sigma_{yy}\,=\,\sigma_{zz}\,=\,-p

    Z (3), (4), (5) dostáváme:

    \varepsilon_{xx}\,=\,-p\left({s_{11}+2s_{12}}\right),\tag{9} \varepsilon_{yy}\,=\,-p\left({s_{11}+2s_{12}}\right),\tag{10} \varepsilon_{zz}\,=\,-p\left({s_{11}+2s_{12}}\right).\tag{11}

    Pro objemovou deformaci při počátečním objemu V0 platí:

    \frac{\Delta V}{V_0}\,=\,\varepsilon_{xx}+\varepsilon_{yy}+\varepsilon_{zz}.\tag{12}

    Pravou stranu vztahu (12) můžeme získat sečtením rovnic (9), (10) a (11), takže získáme rovnici:

    \frac{\Delta V}{V_0}\,=\,-3p\left({s_{11}+2s_{12}}\right).\tag{13}

    Tlak p je v podstatě tou změnou, kterou jsme potřebovali pro změnu původního objemu. Takže ještě můžeme (13) trochu upravit na:

    \frac{\Delta V}{V_0}\,=\,-3\Delta p\left({s_{11}+2s_{12}}\right).\tag{14}

    Pro stlačitelnost pak podle (1) dostáváme:

    \gamma\,=\,-\frac{1}{V_0}\frac{\Delta V}{\Delta p}\,=\,3\left({s_{11}+2s_{12}}\right).\tag{15}

    Modul objemové pružnosti K je jen převrácenou hodnotou stlačitelnosti γ, pak tedy:

    K\,=\,\frac{1}{3\left({s_{11}+2s_{12}}\right)}.

    Poznámka: Kdybychom chtěli K vyjádřit pomocí elastických modulů C, pak platí:

    C_{11}+2C_{12}\,=\,\frac{1}{\left({s_{11}+2s_{12}}\right)},

    a tedy

    K\,=\,\frac{1}{3} {\left(C_{11}+2C_{12}\right)}.
  • Odpověď

    Stlačitelnost kubického krystalu při působení hydrostatického tlaku vzhledem k elastickým konstantám je:

    \gamma\,=\,3\left({s_{11}+2s_{12}}\right).

    Pro modul objemové pružnosti platí:

    K\,=\,\frac{1}{3\left({s_{11}+2s_{12}}\right)}.
Úroveň náročnosti: Vysokoškolská úloha
Úloha s vysvětlením teorie
Zaslat komentář k úloze