Filtr seznamu úloh?

Zvolte požadované hodnoty úrovní a požadované štítky. V obsahu budou zobrazeny pouze úlohy mající jednu ze zvolených úrovní každé škály a alespoň jeden štítek. Pokud chcete filtrovat pouze podle některých škál nebo jen podle štítků, nechte ostatní skupiny prázdné.

Škály

Úroveň náročnosti

Štítky

Typy úloh
Poznávací operace
«
«
«

Tenzor setrvačnosti válce

Úloha číslo: 2251

Mějme homogenní válec výšky h a kruhové podstavy o poloměru R.

(A) Určete tenzor setrvačnosti J tohoto válce vzhledem k jeho hmotnému středu.
(B) Určete limity lim a \lim_{R \to 0} {J}. Tenzory setrvačnosti jakých těles tímto získáme?
  • Nápověda (A)1

    Rozvažte, jakých vztahů budete užívat a jaké všechny veličiny budete potřebovat při výpočtu tenzoru setrvačnosti.

    Dále si rozmyslete, v jakých souřadnicích bude výhodné pracovat, jaké platí transformační vztahy a jaký je význam determinantu Jacobiho matice (jakobiánu). Určete jakobián.

  • Nápověda (A)2

    Vypočítejte postupně jednotlivé složky tenzoru setrvačnosti a zapište je do matice.

  • Řešení – (A)

    Pro určení složek tenzoru setrvačnosti J_{jk} spojitého tělesa platí vztah:

    J_{jk}= \int_V^{}{( \delta_{jk} \, r^2 - x_j \, x_k ) \rho} \, \mathrm{d}V,\tag{1}

    kde r je vzdálenost od počátku soustavy, \delta_{jk} je Kroneckerovo delta, \rho je hustota tělesa a souřadnice polohového vektoru x_i pro i= 1 až 3 jsou obecnějším zapsáním našich souřadnic x, \, y, \, z.

    Tenzor setrvačnosti válce bude lepší počítat v cylindrických souřadnicích

    x = r \cos \varphi \, , y = r \sin \varphi \, , z = z \, ,

    kde r je vzdálenost od osy z, probíhající interval \left( 0,R \right\rangle . Úhel \varphi je měřený od osy x v rovině xy proti směru hodinových ručiček a \varphi \in \left( 0, 2 \pi \right\rangle . Jelikož počátek naší soustavy souřadnic splývá s těžištěm válce, je z \in \left\langle -\frac{h}{2};\, \frac{h}{2} \right\rangle.

    Při počítání objemových integrálů v cylindrických souřadnicích je třeba uvažovat jakobián \left| \mathbb{J} \right|.

    \int_V f(x,y,z) \,\mathrm{d}x\,\mathrm{d}y\,\mathrm{d}z = \int_V f(r,\varphi,z) \left| \mathbb{J} \right|\,\mathrm{d}r\,\mathrm{d}\varphi\,\mathrm{d}z

    Nyní určíme jakobián pro cylindrické souřadnice.

    \left| \mathbb{J} \right| = \begin{vmatrix} \frac{\mathrm{d}x}{\mathrm{d}r} & \frac{\mathrm{d}x}{\mathrm{d}\varphi} & \frac{\mathrm{d}x}{\mathrm{d}z}\\ \frac{\mathrm{d}y}{\mathrm{d}r} & \frac{\mathrm{d}y}{\mathrm{d}\varphi} & \frac{\mathrm{d}y}{\mathrm{d}z}\\ \frac{\mathrm{d}z}{\mathrm{d}r} & \frac{\mathrm{d}z}{\mathrm{d}\varphi} & \frac{\mathrm{d}z}{\mathrm{d}z} \end{vmatrix} = \begin{vmatrix} \cos \varphi & - r \,\sin \varphi & 0 \\ \sin \varphi & r \, \cos \varphi & 0 \\ 0 & 0 & 1 \end{vmatrix} = + 1 \begin{vmatrix} \cos\varphi & - r \,\sin\varphi \\ \sin\varphi & r \,\cos\varphi \end{vmatrix} = r \cos^2\varphi + r \sin^2\varphi = r

    Složky J_{xx} a J_{yy} musí být stejné, protože rozložení „hmoty“ válce vzhledem k osám x a y je zcela totožné.

    Určeme složku J_{xx}:

    J_{xx}=J_{11}= \int_V {\left ( \delta_{11} \, r^2 - x_1 x_1 \right) \,\rho} \,\mathrm{d}x \,\mathrm{d}y \,\mathrm{d}z = \int_V {\left ( x^2 + y^2 + z^2 - x^2 \right ) \,\rho} \,\mathrm{d}x \,\mathrm{d}y \,\mathrm{d}z =\int_V {\left ( y^2 + z^2 \right ) \,\rho} \,\mathrm{d}x \,\mathrm{d}y \,\mathrm{d}z .

    Nyní přejdeme do cylindrických souřadnic a dosadíme za y a z.

    J_{xx} = \int_0^{2\pi} \int_0^R \int_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} {\left( r^2 \sin^2\varphi + z^2 \right)\, r \, \rho} \,\mathrm{d}z \,\mathrm{d}r \,\mathrm{d}\varphi = \rho \int_0^{2\pi} \int_0^R {\left[ z\, r^2 \sin^2\varphi + \frac{z^3}{3} \right]_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}}} \,r\,\mathrm{d}r \,\mathrm{d}\varphi = = \rho \int_0^{2\pi} \int_0^R {\left( h \, r^2 \sin^2\varphi + \frac{h^3}{12} \right)} \,r\,\mathrm{d}r \,\mathrm{d}\varphi = h\,\rho \int_0^{2\pi} \int_0^R {\left( r^3 \sin^2\varphi + r\,\frac{h^2}{12} \right)} \,\mathrm{d}r \,\mathrm{d}\varphi = = h\,\rho \int_0^{2\pi} {\left[ \frac{r^4}{4} \sin^2\varphi + \frac{r^2}{2}\,\frac{h^2}{12} \right]_0^R} \,\mathrm{d}\varphi = h\,\rho \int_0^{2\pi} {\left( \frac{R^4}{4} \sin^2\varphi + \frac{R^2}{4}\,\frac{h^2}{6} \right)} \,\mathrm{d}\varphi = = h\,\rho\,\frac{R^2}{4} \int_0^{2\pi} {\left( R^2 \sin^2\varphi + \frac{h^2}{6} \right)} \,\mathrm{d}\varphi = \frac{h\,\rho\,R^2}{4} \left( \int_0^{2\pi} {R^2 \sin^2\varphi} \,\mathrm{d}\varphi + \int_0^{2\pi} {\frac{h^2}{6}} \,\mathrm{d}\varphi \right) \int_0^{2 \pi} \sin^2 \varphi \,\mathrm{d}\varphi = \int_0^{2 \pi} \frac {1 - \cos 2 \varphi}{2} \,\mathrm{d}\varphi = \left [ \frac {\varphi}{2} - \frac {\sin 2 \varphi}{4} \right ]_0^{2 \pi}= \pi J_{xx} = \frac{h\,\rho\,R^2}{4} \left(\pi\, R^2 + \pi\, \frac{h^2}{3} \right) = \frac{\rho\,h\,\pi\,R^2}{4} \left(R^2 + \frac{h^2}{3} \right)

    Vztah \rho\,h\,\pi\,R^2 odpovídá hmotnosti válce M. Pak pro složky J_{xx} a J_{yy} máme vztah:

    J_{yy} = J_{xx}=\frac{M}{4} \left(R^2 + \frac{h^2}{3} \right) .

    Další na řadě je složka J_{zz}.

    J_{zz}=J_{33}= \int_V {\left ( \delta_{33} \, r^2 - x_3 x_3\right) \,\rho} \,\mathrm{d}x \,\mathrm{d}y \,\mathrm{d}z = \int_V {\left ( x^2 + y^2 + z^2 - z^2 \right ) \,\rho} \,\mathrm{d}x \,\mathrm{d}y \,\mathrm{d}z =\int_V {\left ( x^2 + y^2 \right ) \,\rho} \,\mathrm{d}x \,\mathrm{d}y \,\mathrm{d}z = = \int_0^{2\pi} \int_0^R \int_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} {\left( r^2 \cos^2\varphi + r^2 \sin^2\varphi \right)\, r \, \rho} \,\mathrm{d}z \,\mathrm{d}r \,\mathrm{d}\varphi = \rho \int_0^{2\pi} \int_0^R \int_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} {\left( \cos^2\varphi + \sin^2\varphi \right)\, r^3 } \,\mathrm{d}z \,\mathrm{d}r \,\mathrm{d}\varphi = = \rho \int_0^{2\pi} 1 \,\mathrm{d}\varphi \int_{-\frac{h}{2}}^{\frac{h}{2}} 1 \,\mathrm{d}z \int_0^R r^3 \,\mathrm{d}r = \rho 2 \pi h \left[ \frac{r^4}{4} \right]_0^R = \frac{1}{2} \rho\pi h R^4 = \frac{1}{2} M R^2

    Tedy jsme pro složku tenzoru setrvačnosti J_{zz} odvodili vztah:

    J_{zz} = \frac{1}{2} M R^2 .

    Teď se podívejme na deviační momenty.

    Rozložení „hmoty“ okolo os soustavy je velmi symetrické, a proto budou deviační momenty nulové.

    (Ověření viz Tenzor setrvačnosti válce, Řešení – Nápověda (A)2)

    Nakonec zapíšeme všechny složky do matice.

    J_{válec} = \begin{pmatrix} \frac{M}{4} \left(R^2 + \frac{h^2}{3} \right) & 0 & 0 \\ 0 & \frac{M}{4} \left(R^2 + \frac{h^2}{3} \right) & 0 \\ 0 & 0 & \frac{M}{2} R^2 \end{pmatrix} = \frac {M}{4} \begin{pmatrix} \left(R^2 + \frac{h^2}{3} \right) & 0 & 0 \\ 0 & \left(R^2 + \frac{h^2}{3} \right) & 0 \\ 0 & 0 & 2 R^2 \end{pmatrix}
  • Řešení – (B)

    Po určení tenzoru J už je úloha (B) dosti snadná.

    Přímo spočítáme zadané limity a začněme \lim_{h \to 0} J_{válec}. Válec s infinitezimální výškou je rovinný disk. Označme proto J_{disk}=\lim_{h \to 0} J_{válec}, potom by pro tenzor setrvačnosti disku mělo platit následující.

    J_{disk}=\lim_{h \to 0} J_{válec} = \lim_{h \to 0} \frac {M}{4} \begin{pmatrix} \left(R^2 + \frac{h^2}{3} \right) & 0 & 0 \\ 0 & \left(R^2 + \frac{h^2}{3} \right) & 0 \\ 0 & 0 & 2 R^2 \end{pmatrix} = \frac {M}{4} \begin{pmatrix} R^2 & 0 & 0 \\ 0 & R^2 & 0 \\ 0 & 0 & 2 R^2 \end{pmatrix} J_{disk}=\frac {M R^2}{4} \begin{pmatrix} 1 & 0 & 0 \\ 0 & 1 & 0 \\ 0 & 0 & 2 \end{pmatrix}

    Tento výsledek opravdu odpovídá výsledku úlohy Tenzor setrvačnosti tenkého disku.

    Nyní se podívejme na \lim_{R \to 0} J_{válec}. Válec s infinitezimálním poloměrem podstavy odpovídá velmi tenké tyči. Označme proto J_{tyč}=\lim_{R \to 0} J_{válec}, potom tenzor setrvačnosti tenké tyče můžeme odvodit podobným postupem.

    J_{tyč}=\lim_{R \to 0} J_{válec} = \lim_{R \to 0} \frac {M}{4} \begin{pmatrix} \left(R^2 + \frac{h^2}{3} \right) & 0 & 0 \\ 0 & \left(R^2 + \frac{h^2}{3} \right) & 0 \\ 0 & 0 & 2 R^2 \end{pmatrix} =\frac {M}{4} \begin{pmatrix} \frac{h^2}{3} & 0 & 0 \\ 0 & \frac{h^2}{3} & 0 \\ 0 & 0 & 0 \end{pmatrix} J_{tyč}=\frac {M h^2}{12} \begin{pmatrix} 1 & 0 & 0 \\ 0 & 1 & 0 \\ 0 & 0 & 0 \end{pmatrix}

    Tento výsledek odpovídá tenzoru setrvačnosti velmi tenké tyče délky h, viz úloha Tenzor setrvačnosti tyče.

  • Odpověď

    Tenzor setrvačnosti homogenního válce výšky h a kruhové podstavy o poloměru R vzhledem k jeho těžišti má tvar:

    J_{válec} = \frac {M}{4} \begin{pmatrix} \left(R^2 + \frac{h^2}{3} \right) & 0 & 0 \\ 0 & \left(R^2 + \frac{h^2}{3} \right) & 0 \\ 0 & 0 & 2 R^2 \end{pmatrix} .

    \lim_{h \to 0} J_{válec} má význam tenzoru setrvačnosti J_{disk} tenkého disku vzhledem k jeho středu.

    J_{disk}=\frac {M R^2}{4} \begin{pmatrix} 1 & 0 & 0 \\ 0 & 1 & 0 \\ 0 & 0 & 2 \end{pmatrix}

    \lim_{R \to 0} J_{válec} má význam tenzoru setrvačnosti J_{tyč} tenké tyče délky h vzhledem k jejímu středu.

    J_{tyč}=\frac {M h^2}{12} \begin{pmatrix} 1 & 0 & 0 \\ 0 & 1 & 0 \\ 0 & 0 & 0 \end{pmatrix}
Úroveň náročnosti: Vysokoškolská úloha
Multimediální encyklopedie fyziky
Zaslat komentář k úloze